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Vetor da rede recíproca. Propriedades de Transporte SEMICONDUTORES METAIS NANOESTRUTURAS.

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1 Vetor da rede recíproca

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4 Propriedades de Transporte SEMICONDUTORES METAIS NANOESTRUTURAS

5 FIGURE 19.1 Schematic representation of the apparatus used to measure electrical resistivity. (William D. Callister, JR. Materials Science and Engineering an Introduction, John Wiley & Sons, Inc.) ELECTRICAL CONDUCTION OHMS LAW Resistivity Where R is the resistance of the material thought which the current is passing, l is the distance between the two points at which the voltage is measured, and A is the cross-section area perpendicular to the direction of the current.

6 Condutividade elétrica Densidade de corrente J Intensidade de campo elétrico Resistividade elétrica Condutância G

7 FIGURE 19.2 Schematic plot of electron energy versus interatomic separation for an aggregate of 12 atoms (N=12). Upon close approach, each of the 1s and 2s atomic states splits to form an electron energy band consisting of 12 states. (William D. Callister, JR. Materials Science and Engineering an Introduction, John Wiley & Sons, Inc.) ENERGY BAND STRUCTURE IN SOLIDS

8 FIGURE 19.3 (a) The conventional representation of the electron energy band structure for a solid material at the equilibrium interatomic separation. (b) Electron energy versus interatomic separation for an aggregate of atoms, illustrating how the energy band structure at the equilibrium separation in (a) is generated. (William D. Callister, JR. Materials Science and Engineering an Introduction, John Wiley & Sons, Inc.)

9 FIGURE 19.4 The various possible electron band structure in solids at 0 K. (a) The electron band structure found in metals such as copper, in which there are available electron states above and adjacent to filled states, in the same band. (b) The electron band structure of metals such as magnesium, wherein there is an overlap of the filled valence band with an empty conduction band. (c) The electron band structure characteristic of insulators; the filled valence band is separated from the empty conduction band by a relatively large band gap (>2 eV). (d) The electron band structure found in the semiconductors, which is the same as for insulators except that the band gap is relatively narrow (<2 eV). (William D. Callister, JR. Materials Science and Engineering an Introduction, John Wiley & Sons, Inc.)

10 Influence of temperature Influence of impurities Rule-of-mixtures expression Where 0 and a are constants for each particular metal. Where A is a composition-independent constants that is a function of both the impurity and host metals, and c i is the impurity concentration. Where the Vs and s represent volume fractions and individual resistivities for the respective phases.

11 FIGURE 19.5 For a metal, occupancy of electron states (a) before and (b) after an electron excitation. (William D. Callister, JR. Materials Science and Engineering an Introduction, John Wiley & Sons, Inc.) CONDUCTION IN TERMS OF BANDS AND ATOMIC BONDING MODELS

12 FIGURE 19.6 For an insulator or semiconductor, occupancy of electron states (a) before and (b) after an electron excitation from the valence band into the conduction band, in which both a free electron and a hole are generated. (William D. Callister, JR. Materials Science and Engineering an Introduction, John Wiley & Sons, Inc.)

13 Singlewall Nanotube Bethune et al. Nature 367, 605 (1993)

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15 Band Structure of Metallic CNTs Armchair (6,6) CNT J J

16 Band Structure of the Si(001) Surface Dangling bonds of the reconstructed Si(001) J

17 Célula com 8 moléculas de H 2 O D O-O = 2.67 Å ALAT = Å B/A = Å C/A = Å D O-H (H 2 O)= 1.00 Å D O-H = 1.67 Å

18 Densidade de carga - ice Ih

19 Bandas Gap direto = eV

20 ELECTRON MOBILITY Mobility Electrical conductivity Electric resistivity of metals Where e is called the electron mobility. Where n is the number of free or conducting electrons per unit volume, and |e| is the absolute magnitude of the electrical charge on an electron. (Matthiessens rule) In which t, i, d represent the individual thermal, impurity, and deformation resistivity contributions, respectively.

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23 FIGURE 19.5 The electrical resistivity versus temperature for copper and three copper-nickel alloys, one of which has been deformed. Thermal, impurity, and deformation contributions to the resistivity are indicated at –100 0 C. (William D. Callister, JR. Materials Science and Engineering an Introduction, John Wiley & Sons, Inc.)

24 Lei de Ohm Se n (elétrons/volume) movem-se com velocidade : Em um tempo dt os elétrons vão caminhar uma distância: vdt na direção de v. n(vdt)A irão atravessar uma área A à direção do fluxo. Como cada elétron carrega uma carga –e a carga que atravessa a área A em um tempo dt será j=-n e v

25 1. Na ausência do campo externo cada elétron move-se uniformemente em linha reta, seguindo as leis do movimento de Newton. Desprezar a interação elétron-elétron é conhecida como aproximação de elétrons independentes e desprezar a interação elétron-núcleo é conhecida como aproximação de elétrons livres. Modelo de Drude 2. Colisões no modelo de Drude são eventos instantâneos que altera a velocidade do elétron instantaneamente. 3. O elétron sofre uma colisão com uma probabilidade por unidade de tempo 1/. ( é o tempo de relaxação)

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28 Estudo Fundamental de um gás de elétrons Caixa cúbica de lado L

29 A condição de contorno (1)

30 =

31 O raio da esfera de estados ocupados será K F (modelo de Fermi) Para acomodar N-elétrons: será

32 1% da velocidade da luz !

33 A energia total do estado fundamental Como o volume do espaço-K permitido por K

34 A energia por elétron, E/N, no estado fundamental deve ser dividida por N/V, Definindo T F (temperatura de Fermi)como

35 Note que um gás de elétrons clássico (Drude) a energia é (3/2)K B T, que é zero para T=0 !


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