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PublicouMateus da Fonseca Dreer Alterado mais de 8 anos atrás
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ESCOLA SECUNDÁRIA FRANCISCO RODRIGUES LOBO
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Sumário Movimento sob ação de uma força resultante constante. A importância das condições iniciais do movimento na definição da trajetória. Tipos de movimento. Lançamento vertical de projéteis. Exercícios de aplicação.
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04-09-2011 1.1 – MECÂNICA DA PARTÍCULA 1.1.2. MOVIMENTO SOB ACÇÃO DE UMA FORÇA RESULTANTE CONSTANTE
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EXEMPLO: UM CORPO ESTÁ PRESO NUM FIO E DESCREVE UMA TRAJECTÓRIA CICULAR. Desprezando a Resistência do ar F R = Fg O QUE ACONTECERÁ SE O FIO ROMPER QUANDO O CORPO SE ENCONTRA EM DIFERENTES POSIÇÕES? A IMPORTÂNCIA DAS CONDIÇÕES INICIAIS DO MOVIMENTO NO TIPO DE TRAJETÓRIA
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Desprezando a resistência do ar, a força resultante é a mesma nas três situações mas é diferente a velocidade com que o corpo inicia o movimento. A IMPORTÂNCIA DAS CONDIÇÕES INICIAIS DO MOVIMENTO NO TIPO DE TRAJETÓRIA
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E se a velocidade inicial fosse a mesma e a força resultante diferente? A IMPORTÂNCIA DAS CONDIÇÕES INICIAIS DO MOVIMENTO NO TIPO DE TRAJETÓRIA As trajetórias de voo são diferentes. A trajetória de voo depende: das características da força resultante que actua no corpo; das condições iniciais do movimento: posição inicial e velocidade inicial da partícula.
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trajectória curvílinea (v e Fg direções diferentes trajectória retilínea ( v e Fg têm a mesma direção ANALISANDO O EXEMPLO ANTERIOR Nas posições: A e B C
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A TRAJECTÓRIA DE UM CORPO DEPENDE : DA FORÇA RESULTANTE DAS CONDIÇÕES INICIAIS DO MOVIMENTO (POSIÇÃO E VELOCIDADE INICIAIS)
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As leis do movimento de Isaac Newton Lei fundamental da dinâmica – 2ª Lei de Newton A resultante das forças aplicadas num corpo de massa m, considerado como ponto material, imprime-lhe uma aceleração que lhe é directamente proporcional. A constante de proporcionalidade é a massa do corpo.
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Lei fundamental da dinâmica –2ª Lei de Newton
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Segundo as direcção tangencial e normal de um sistema de eixos ligado ao corpo, a 2ª lei de Newton pode ainda escrever-se separadamente segunda duas equações, uma para cada uma das componentes da resultante das forças e da aceleração: Lei fundamental da dinâmica –2ª Lei de Newton
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MOVIMENTO SOB ACÇÃO DE UMA FORÇA RESULTANTE CONSTANTE
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LANÇAMENTO VERTICAL
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http://www.fisica.ufs.br/egsantana/cinematica/graves/graves.htm V y = 0) LANÇAMENTO VERTICAL
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y(t) = 0 LANÇAMENTO VERTICAL
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LANÇAMENTO HORIZONTAL
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E se não houvessem forças a actuar numa bola lançada na Terra? LANÇAMENTO HORIZONTAL
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Equações do movimento:
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LANÇAMENTO HORIZONTAL Equação da trajetória y=f(x):
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Y(t) LANÇAMENTO HORIZONTAL Leis gerais do movimento:
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Tempo de voo: y(t) = 0 TRAJETÓRIA : PARÁBOLA Alcance horizontal LANÇAMENTO HORIZONTAL
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EXERCÍCIO 6:
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9-Sumário:. Conclusão dos assuntos sumariados na aula anterior. Lançamento oblíquo de projéteis. Exercícios.
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C- LANÇAMENTOS OBLÍQUOS
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C - Lançamento oblíquo Equações paramétricas do movimento
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v = v x + v y, em que v = v ox e x + (v oy – gt) e y em que v o = v ox e x + v oy e y C- Lançamento oblíquo Equações paramétricas da velocidade movimento Lei das velocidades: v x = v ox v y = (v oy - gt) Em que: v x = v ox e x v y = (v oy - gt) e y
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C -Lançamento oblíquo Componentes da aceleração:
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RESUMINDO: Lançamento oblíquo Equações gerais para o lançamento de projecteis:
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TRAJECTÓRIA -Lançamento oblíquo TRAJECTÓRIA: parábola Equação da trajectória θ = tg -1 (v oy /v ox ) Ângulo de lançamento:
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TEMPO DE SUBIDA - Lançamento oblíquo Na altura máxima, a velocidade é horizontal e v y =0. Tempo de subida (t subida ) –> o tempo que o projéctil levou a chegar à altura máxima v y =0. Tempo de voo (y=0) –>
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EXEMPLO
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VELOCIDADE INICIAL v 0 e VELOCIDADE FINAL v v 0 = v 0x +v y v = v 0x - v y
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ALTURA MÁXIMA - Lançamento oblíquo Substituindo o valor do tempo de subida na equação y = y(t), obtém-se:
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ALCANCE -Lançamento oblíquo O alcance, distância medida na horizontal, entre o ponto de lançamento e o ponto em que o projéctil atinge o solo O Alcance depende de v 0 e de θ
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EXEMPLO
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RESOLUÇÃO
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Movimento de projécteis ALGUMAS CONSIDERAÇÕES: O alcance é máximo para o ângulo de lançamento de 45° (2α= 90º α = 45º); Ângulos complementares (isto é, cuja soma é 90°; por exemplo 20° e 70°) originam o mesmo alcance; A altura máxima aumenta com o ângulo de lançamento para o mesmo v o ; O tempo de voo aumenta com o ângulo de lançamento para o mesmo v o ;
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NUM LANÇAMENTO OBLÍQUO: NA SUBIDA m.r. : a componente tangencial do Peso ( e da g ) tem sentido oposto a v. NA DESCIDA m. a.: a componente tangencial do Peso ( e da g ) tem o mesmo sentido de v. A a t depende do ângulo θ entre v e g
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SE OS EFEITOS DA RESISTÊNCIA DO AR NÃO PODEREM SER DESPREZADOS (as distâncias percorridas não são muito pequenas e as velocidades são próximas das velocidades terminais). As trajectórias já não são parabólicas O alcance máximo e a altura máxima são inferiores aos valores sem resistência de ar. O alcance já não é máximo para um ângulo de lançamento de 45º.
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7 EXERCÍCIO 7:
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