ROTAÇÃO DE UM CORPO RÍGIDO O eixo fixo é denominado eixo de rotação

Apresentação em tema: "ROTAÇÃO DE UM CORPO RÍGIDO O eixo fixo é denominado eixo de rotação"— Transcrição da apresentação:

1 ROTAÇÃO DE UM CORPO RÍGIDO O eixo fixo é denominado eixo de rotação
MOVIMENTO DE ROTAÇÃO CORPO RÍGIDO  é um sistema de partículas no qual as partículas permanecem em posições fixas entre si ROTAÇÃO DE UM CORPO RÍGIDO Exemplo Estudaremos a rotação de um corpo rígido em torno de um eixo fixo O eixo fixo é denominado eixo de rotação

2 O sentido da rotação é dado pela regra da mão direita
positivo negativo

3 MOMENTO DA FORÇA ( ou TORQUE)
Quando empurramos uma porta, estamos aplicando uma força sobre a porta  como consequência a porta vai girar em torno dum eixo fixo que passa pelas dobradiças. A tendência da força de rodar o corpo em torno de um eixo é medida por uma grandeza vectorial denominada momento da força (ou torque) O momento da força é a causa dos movimentos rotacionais É análogo a força que causa variações no movimento translacional Definimos o momento da força por O módulo do momento da força é Corresponde ao produto da distância até o ponto de aplicação da força e a componente perpendicular da força.

4 APLICAÇÃO DUMA FORÇA EM PONTOS DIFERENTES NUMA PORTA
Quando fechar uma porta, experimente fechá-la, empurrando-a no centro da porta (Figura a) e depois, aplicando a mesma força, empurre a porta na extremidade (Figura b). A porta é fechada mais facilmente quando a força é aplicada na extremidade da porta

5 Arquimedes disse: “Dê-me uma alavanca que moverei o mundo”
O que é uma alavanca? É uma barra rígida apoiada (ponto de apoio O) utilizada para facilitar o deslocamento de um corpo pesado. A distância do ponto de apoio O, por onde passa o eixo de rotação, à linha de acção da força F, é denominada braço de alavanca, (L) Arquimedes disse: “Dê-me uma alavanca que moverei o mundo”

6 MOVIMENTO DE UM CORPO RÍGIDO
Um corpo rígido pode ter três movimentos 1º - O movimento de translação  quando todos os pontos percorrem trajectórias paralelas No movimento de translação do corpo rígido, todas as partículas sofrem o mesmo deslocamento durante o mesmo intervalo de tempo, de modo que todas possuem, em qualquer instante, a mesma velocidade e aceleração. Exemplo

7 2º - O movimento de rotação  quando todos os pontos percorrem trajectórias circulares
 Movimento rotacional puro

8 3º - Combinação do movimento de rotação e de translação
 Movimento translacional + rotacional

9 MOVIMENTO DE ROTAÇÃO E TRANSLAÇÃO DA TERRA

10 ENERGIA CINÉTICA ROTACIONAL
Suponhamos um corpo rígido que gira ao redor de um eixo z Cada partícula de massa do corpo rígido descreve uma trajectória circular de raio com velocidade tangencial Energia cinética de uma partícula do corpo rígido Relação entre a velocidade tangencial e velocidade angular Substituindo em Energia cinética total  Unidade: joule (J) Não é uma nova forma de energia. A forma é diferente porque é aplicada a um corpo em rotação

11 onde é o momento de inércia
O momento de inércia representa uma resistência ao movimento de rotação No movimento rotacional o momento de inércia exerce o mesmo papel que a massa no movimento translacional Podemos reescrever a expressão do momento de inércia em termos de dm

12 MOMENTO DE INÉRCIA DE ALGUNS CORPOS RÍGIDOS

13 O MOMENTO ANGULAR Definimos inicialmente o momento angular de uma partícula com momento linear é o momento angular instantâneo em relação à origem O Note que a partícula não precisa estar girando em torno de O para ter momento angular em relação a este ponto  a rotação não é necessária para o momento angular MOSTRAREMOS QUE O MOVIMENTO ROTACIONAL TEM UMA LEI DE MOVIMENTO SEMELHANTE À SEGUNDA LEI DE NEWTON Derivando o momento angular em relação ao tempo: como =0

14 ou análogo à segunda lei de newton
A relação acima é válida também para um sistema de partículas onde o momento angular é a soma vectorial dos momentos angulares de cada partícula  em relação ao mesmo ponto fixo O A mesma relação é válida para um corpo rígido, em rotação em torno de um ponto O. A soma dos momentos das forças internos são nulos e corresponde à um momento da força externo resultante

15 O MOMENTO ANGULAR DE UM CORPO RÍGIDO
Suponhamos um corpo rígido que gira ao redor de um eixo z Lembrando que O momento angular total do corpo rígido será como obtemos e é o momento de inércia e o momento angular pode ser escrito como que é análogo à O momento de inércia representa uma resistência ao movimento de rotação

16 CONSERVAÇÃO DO MOMENTO ANGULAR
Quando se ou ou Análogo ao que acontece com o momento linear

17 CONSERVAÇÃO DO MOMENTO ANGULAR
Exemplo Quando a bailarina faz pirueta  o momento de inércia I diminui  a velocidade angular  aumenta

18 iii) quando a força é colinear com o vector posição teremos também
Exemplo: FORÇAS CENTRAIS, que são forças da forma Neste caso:

19 Exemplo Como a força é central, o momento
Dados R e vi pede-se: a) vf em função do raio r; o trabalho da força F. Como a força é central, o momento angular em relação a O se conserva: O trabalho da força é dado por

20 EXEMPLO 1: CONSERVAÇÃO DO MOMENTO ANGULAR
No sistema homem - halteres só há forças internas e, portanto: Com a aproximação dos halteres ( < ) a velocidade angular do sistema aumenta

21 EXEMPLO 2: CONSERVAÇÃO DO MOMENTO ANGULAR
Queremos calcular a velocidade angular final do sistema após o homem inverter o eixo de rotação da roda de bicicleta Dados Momento angular inicial do sistema roda de bicicleta-homem (+ banco) Agora o homem inverte o eixo de rotação da roda de bicicleta

22 EXEMPLO 2 (cont): CONSERVAÇÃO DO MOMENTO ANGULAR
Momento angular final do sistema: Há conservação do momento angular  uma vez que só há forças internas no sistema

23 Exemplo 3: CONSERVAÇÃO DO MOMENTO ANGULAR
No caso da mergulhadora da figura ao lado o CM segue um movimento parabólico onde e o momento angular da nadadora é constante durante o salto. Juntando braços e pernas, ela pode aumentar sua velocidade angular em torno do eixo que passa pelo CM, às custas da redução do momento de inércia em relação a este eixo

24 QUANDO O MOMENTO ANGULAR VARIA COM O TEMPO
ou que é semelhante à equação de Newton

25 ROLAMENTO DE UM CORPO RÍGIDO
Consideramos que um cilindro gira de um ângulo O centro de massa desloca-se de PARA O MOVIMENTO DE ROLAMENTO PURO Velocidade do centro de massa Aceleração do centro de massa

26 ENERGIA CINÉTICA DE ROLAMENTO
A Figura mostra as velocidades translacionais dos vários pontos sobre o cilindro Observe que a velocidade translacional (velocidade linear) de cada ponto do cilindro está numa direcção perpendicular à linha que une esse ponto ao ponto de contacto O ponto P’ desloca-se com uma velocidade ENERGIA CINÉTICA DE ROLAMENTO É a soma da energia cinética de rotação em torno do CM com a energia cinética associada ao movimento de translação do CM.

27 COMBINAÇÃO DO MOVIMENTO DE TRANSLAÇÃO E ROTAÇÃO
Translação pura Rotação pura Translação + Rotação = O ponto de contacto está sempre em repouso

28 FOTOGRAFIA DE UMA RODA EM ROLAMENTO
Os raios de cima estão menos nítidos que os de baixo porque estão se movendo mais depressa

29 Exemplo 1 Rolamento sobre um plano inclinado Na direção y:
Na direção x: A força de atrito produz um momento da força (MO) em relação ao CM: Da condição de rolamento sem deslizamento: Tiro o valor de em (3): Substituindo em (2) a fica:

30 Exemplo 1 (continuação)
anel cilindro esfera Temos ainda : À medida que aumenta a inclinação do plano a força de atrito estático necessária para evitar o deslizamento vai aumentando. No limite, antes do deslizamento, temos assim e  ângulo máximo (limiar) para que haja rolamento sem deslizamento

31 ROTAÇÃO EM TORNO DE UM EIXO FIXO Tabela de equivalências
Movimento de translação Energia cinética Equilíbrio 2a lei de Newton 2a lei de Newton Momento Conservação Potência Momento de inércia I m massa