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Prof. Hebert Monteiro Energia Potencial e Conservação da Energia.

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1 Prof. Hebert Monteiro Energia Potencial e Conservação da Energia

2 2 Introdução Imagine que você precisa realizar o trabalho de erguer uma pedra pesada acima de sua cabeça. Parece razoável pensar que elevando essa pedra ao ar você está armazenando energia no sistema, energia que será mais tarde convertida em energia cinética quando a pedra cair. Esse exemplo aponta para a idéia que deve existir uma energia associada a posição dos corpos em um sistema. Esse tipo de energia fornece o potencial ou a possibilidade de realização de um trabalho sobre a pedra, que só será realizado quando a pedra for libertada. Por esse motivo a energia associada com a posição do objeto no sistema é chamada de ENERGIA POTENCIAL. A discussão sobre o assunto sugere que exista uma energia associada ao peso do objeto e com sua altura acima do solo. Chamamos essa energia de ENERGIA POTENCIAL GRAVITACIONAL.

3 3 Definindo equações Considere um corpo de massa m que se move ao longo do eixo Y. As forças que atuam sobre ele são seu peso (ou força gravitacional) e possivelmente outras forças como a resistência do ar por exemplo que chamaremos de F outra.

4 4 Como podemos ver na figura anterior, o corpo realiza uma queda de uma altura Y 1 acima da origem até uma altura menor Y 2 (mais próxima do solo). O peso e o deslocamento possuem o mesmo sentido, ou seja, o trabalho que nesse caso é chamado de W grav realizado sobre o corpo é positivo de modo que: W grav = F.d = (m. g). d W grav = (m. g). (y 1 – y 2 ) W grav = mgy 1 – mgy 2

5 5 A equação anterior nos mostra que o W grav varia de acordo com a posição do objeto na queda. Essa grandeza, ou seja, o produto entre o peso (m.g) e a altura y, denomina-se energia potencial gravitacional. U grav = m.g.y U grav1 = m.g.y 1 U grav2 = m.g.y 2 Seu valor inicial Seu valor final Se: W grav = U grav,1 – U grav,2 - (U grav,2 – U grav,1 ) = - ΔU grav W grav = - ΔU grav

6 6 Conservação da Energia Mecânica (somente forças gravitacionais) Imaginem um objeto movendo-se na vertical de cima para baixo ou de baixo para cima. A unica força atuante sobre ele é a da gravidade. Sendo assim o objeto possui velocidade v1 quando está na posição y1 e velocidade v2 quando encontra-se na posição y2. O teorema do trabalho-energia visto até então diz o seguinte: W tot = ΔK = k 2 – k 1 Como a gravidade é a única força que atua sobre o corpo, de acordo com a equação anterior: W tot = W grav = - ΔU grav ΔK = - ΔU grav

7 7 Que pode ser escrito como: K 1 + U grav,1 = K 2 + U grav,2 (Se somente a gravidade realiza trabalho) Se chamarmos a soma da energia cinética (k) com a potencial (U) de E (energia total do sistema), temos que: E 1 = k 1 + U grav,1 e E 2 = k 2 + U grav, 2 E 1 = E 2 (a energia total do sistema é a mesma em qualquer posição) E = K + U grav O que define e lei da conservação da energia mecânica, que diz: A energia total de um sistema é constante, ou seja, a mesma, em qualquer parte do movimento, variando apenas suas componentes Cinética e Potencial.

8 8 Exercícios 01) Você arremessa uma bola de beisebol de 0,145 kg verticalmente de baixo para cima, fornecendo-lhe uma velocidade incial de módulo igual a 20,0 m/s. Usando a conservação da energia, calcule a altura máxima que ela atinge, supondo que a resistência do ar seja desprezível.

9 9 2) Certo dia uma escaladora de montanhas de 75 kg sobe do nível de 1500 m de um rochedo vertical até o topo a 2400 m. No dis seguinte, ela desce do topo até a base do rochedo, que está a uma elevação de 1350m. Qual é a variação da energia potencial gravitacional dela: a) no primeiro dia; b) no segundo dia?

10 10 Quando outras forças, além da gravidade, realizam trabalho Se outras forças além do peso atuam sobre o corpo, então F outra não é igual a zero, como vimos nos exemplos anteriores. Nesse caso o trabalho exercido pela força da gravidade continua o mesmo, más o trabalho total (W tot ) é dado agora pela soma de W grav com o trabalho realizado pela F outra. W tot = W grav + W outra W grav + W outra = K 2 – K 1 U grav,1 – U grav,2 + W outra = K 2 – K 1 K 1 + U grav,1 + W outra = K 2 + U grav,2

11 11 Energia Potencial gravitacional para movimentos ao longo de uma trajetória curva. Quando a trajetória é curva, também atuam sobre o corpo a força gravitacional p = m.g e possivelmente também outras forças que possuem uma resultante chamada F outra. Sendo assim, concluimos que podemos utilizar as mesmas expressões para energia potencial gravitacional tanto para uma trajetória retilínea quanto para uma trajetória curva, ou seja, o trabalho realizado pela força gravitacional depende somente da diferença de altura entre os dois pontos da trajetória.

12 12 Exercício 1) Seu primo Tobias pratica Skate deslocando-se para baixo de uma rampa circular em um playground. Se considerarmos Tobias e seu skate como uma partícula, seu centro se move ao longo de um quarto de círculo de raio R = 3,00 m. A massa total de Tobias e seu skate é igual a 25,0 kg. Ele parte do repouso e não existe nenhum atrito. a) Calcule sua velocidade na parte inferior da rampa.

13 13 Resolução

14 14 Um círculo vertical com atrito. 2) Imaginemos o exercício anterior, porem, considerando a existência de uma força de atrito f que realiza trabalho. Nesse caso, o trabalho não gravitacional realizado sobre Tobias entre os pontos 1 e 2, W outra, é diferente de zero. Considere a velocidade de Tobias na base da rampa sendo 6 m/s. Encontre o trabalho realizado pela força de atrito.

15 15 Um plano inclinado com atrito 3) Uma caixa de 12 kg está em repouso sobre o solo. Desejamos levá-la até um caminhão fazendo-a deslizar 2,5 m sobre uma rampa inclinada 30º. Um trabalhador, ignorando o atrito, calculou que ele poderia fazer a caixa chegar ao topo da rampa lançando-a com uma velocidade inicial de 5,0 m/s na base da rampa. Porém, o atrito não é desprezível; a caixa desliza 1,6 m subindo a rampa, pára e desliza retornando para baixo. a) Supondo que a força de atrito seja constante, calcule o seu módulo. b) Qual a velocidade da caixa quando ela atinge a base da rampa?

16 16 Resolução


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