Sistemas Estuarinos Costeiros

Apresentação em tema: "Sistemas Estuarinos Costeiros"— Transcrição da apresentação:

1 Sistemas Estuarinos Costeiros
MÓDULO IV: Formulação Matemática dos processos ambientais Parte 2 – Aplicação das Equações do escoamento em estuários. Carlos Ruberto Fragoso Júnior, Centro de Tecnologia, UFAL

2 CONTEÚDO:- I Visita Técnica II Revisão III caso bidimensional
IV caso unidimensional IV Exercício

3 VISITA TÉCNICA Formação geológica
Aspectos hidrodinâmicos relacionados ao CELMM Circulação Forçantes Aspectos Biológicos relacionados ao CELMM Plâncton Ecossistemas Adjacentes Manguezais Banco de Macróficas Impactos no CELMM Assoreamento Lançamentos de esgotos (qualidade da água)

4 VISITA TÉCNICA

5 I CONCEITOS FUNDAMENTAIS

6 I CONCEITOS FUNDAMENTAIS
Processos no Sistema Representados usando Equações Matemáticas Resolvidas usando Métodos Numéricos Modelo Computacional Predições do Modelo

7 Assimilação de Nutrientes
II EQUAÇÕES GOVERNANTES Processos no Sistemas Químicos Físicos Biological Hidrodinâmica Transporte de Massa Hidrólise Nitrificação Deoxigenação Reaeração Assimilação de Nutrientes Decaimento Crescimento Respiração Mortalidade

8 II EQUAÇÕES GOVERNANTES
W Conservação da massa Balanço de massa através de um volume de controle Conservação da quantidade de movimento Balanço de forças no volume de controle

9 II EQUAÇÕES GOVERNANTES

10 III CASO BIDIMENSIONAL
Para o caso bidimensional, assume-se: A aceleração vertical é desprezível, o que usualmente se utiliza como válido para os movimentos de maré; Os termos convectivos não lineares , , , , , , , e são muito pequenos, comparados com os termos da aceleração local , , , e, assim, podem ser desprezados; (Podem existir alguns locais em Baías, tais como Estreitos, onde esta consideração não seja estritamente válida, e, nesses casos, a técnica numérica deve ser modificada para cada caso, de acordo com suas não-linearidades)

11 III CASO BIDIMENSIONAL
Para o caso bidimensional, assume-se: As tensões normais , e são desprezíveis; As variações das tensões de cisalhamento em relação a x e y , , , são desprezíveis, considerando-se a grande dimensão do sistema nas direção x e y; Tomando como válidas todas essas considerações acima, as equações da quanridade de movimento serão simplificadas e escritas na seguinte forma:

12 III CASO BIDIMENSIONAL
Equação da quantidade de movimento:

13 III CASO BIDIMENSIONAL
Analisando a equação da quantidade de movimento na direção z: A equação acima pode ser integrada verticalmente, tendo como resultado a distribuição hidrostática de pressão, o que é uma conseqüência direta de ter sido desprezada a aceleração vertical.

14 III CASO BIDIMENSIONAL
Como , tem-se: Equação fundamental da hidrostática

15 III CASO BIDIMENSIONAL

16 III CASO BIDIMENSIONAL
Substituindo p nas equação da quantidade de movimento nas direções x e y:

17 III CASO BIDIMENSIONAL
Integrando ao longo da profundidade (direção x):

18 III CASO BIDIMENSIONAL
Considere as seguintes definições: a) q, vazão por unidade de largura na direção x [L2 T-1]; b) Vazão por unidade de largura na direção y [L2 T-1].

19 III CASO BIDIMENSIONAL
Considere as seguintes definições: c) Profundidade total; d) Componente na direção x da tensão de cisalhamento na superfície; e) Componente na direção x da tensão de cisalhamento no fundo do estuário;

20 III CASO BIDIMENSIONAL
Então, podemos escrever 1 2 3 4

21 III CASO BIDIMENSIONAL
Assim, a equação da quantidade de movimento na direção x fica: Analogamente na direção y:

22 III CASO BIDIMENSIONAL
Equação da quantidade de movimento para o caso bidimensional: Não esqueça das simplicações adotadas!!!!

23 III CASO BIDIMENSIONAL
Para fluxos em canais abertos, a tensão de cisalhamento no fundo, pode ser relacionada com a perda de carga, através da seguinte equação: onde R é o raio hidráulico, L é o comprimento equivalente, o qual ocorre a perda de carga gradual h1. A perda de carga gradual h1 pode ser relacionada com o atrito no fundo, através da expressão de Darcy-Weisbach: onde f é o coeficiente de atrito de Darcy-Weisbach e v é a velocidade média do escoamento

24 III CASO BIDIMENSIONAL
Resultando em: As componentes nas direções x e y são dadas por:

25 III CASO BIDIMENSIONAL
A tensão de cisalhamento na superfície pode ser expressa por uma fórmula empírica, comumente relacionada: onde UW é velocidade do vento medida à uma certa altura, usualmente 10 metros, ρw é a densidade do ar, α é o ângulo entre a velocidade do vento e o Norte verdadeiro e CW é o coeficiente de tensão do vento.

26 III CASO BIDIMENSIONAL
O coeficiente de tensão do vento, CW, depende da velocidade do vento até uma velocidade crítica do vento (UC = 15 m/s), a partir do qual é constante, e assume os seguintes valores: p/ p/

27 III CASO BIDIMENSIONAL
Introduzindo as expressões, para a tensão de cisalhamento no fundo, nas equações da quantidade de movimento, obtemos:

28 III CASO BIDIMENSIONAL
Equação da conservação da massa

29 III CASO BIDIMENSIONAL
Para a equação da conservação da massa, assume-se: Não existe variação interna significativa de massa no interior de um volume de controle Fluido incompressível

30 III CASO BIDIMENSIONAL
A equação geral da continuidade, para um fluido incompressível, na forma diferencial, é apresentada a seguir:

31 III CASO BIDIMENSIONAL
Integrando verticalmente a equação acima, ou seja, com os limites de integração variando de até , encontra-se a expressão: onde é o valor de w na superfície, e é o valor de w no fundo do estuário, que, pela condição de aderência, independente do tipo de fundo, toma valor nulo.

32 III CASO BIDIMENSIONAL
Para as ondas longas, largas, desprezando os termos de segunda ordem, pode-se escrever: Resultando em: Equação da conservação da massa para o caso bidimensional

33 III CASO BIDIMENSIONAL
Equações

34 III CASO BIDIMENSIONAL
Condições iniciais e de contorno As condições iniciais são arbitrárias, geralmente são consideradas as vazões por unidade de largura qx e qy iguais a zero e o nível d'água η inicial constante ao longo do sistema; Ao longo da costa, que forma o contorno terra-água do sistema, a condição usada no contorno é a de fluxo nulo: qn = 0, onde qn é a componente do fluxo, normal ao contorno. Esta condição será também aplicada às fronteiras internas do sistema, e.g., nas ilhas; No contorno do estuário com o oceano, representado por uma linha imaginária delimitando o sistema, a condição de contorno é dada pelos níveis de maré do local; Rios ou canais afluentes (fluxo para dentro do domínio), além da prescrição da vazão normal por unidade de largura ao trecho de fronteira em questão, há também que se prescrever a componente tangencial, usualmente zero.

35 III CASO BIDIMENSIONAL
Solução das Equações: Método numérico Diferenças finitas (mais utilizado) Elementos finitos (mais complexo) Volumes finitos (melhores resultados) Veremos mais detalhes dos métodos na próximas aulas

36 IV CASO UNIDIMENSIONAL
Propagação da onda no canal de um estuário: Envolve um advectivo intenso em uma região topográfica muitas vezes bastante complexa; Importante para obter as relações e diferenças de fase entre a propagação da onda, a corrente, a variação de salinidade e, como subproduto, a distância de penetração da maré (excursão da maré) z,w Qf (rio) y,v x = 0 x,u x = L B Oceano

37 IV CASO UNIDIMENSIONAL
Considere as seguintes simplificações: A salinidade e a densidade da água são constantes (fluido incompressível) e a influência do atrito interno e dos contornos sobre o movimento são desprezíveis (geometria simples); O comprimento L do canal estuarino é menor do que o comprimento de onda da maré (L < λ); Canal longo e estreito (L >> B), movimento unidimensional (v = w = 0) e uniforme na seção transversal e não há deflexão de movimento devido à rotação da Terra (efeito de Coriolis); Com a oscilação da maré na entrada do canal, na enchente há o armazenamento de água no interior (prisma de maré) e a suvsequente saída desse volume na maré vazante.

38 IV CASO UNIDIMENSIONAL
Elementos gráficos: g z λ Datum η(x,t) η = h – H h(x,t) x

39 IV CASO UNIDIMENSIONAL
Da equação fundamental da hidrostática temos: Se

40 IV CASO UNIDIMENSIONAL
Com as simplificações feitas, a equação da quantidade de movimento reduz à seguinte forma: em que a componente longitudinal da velocidade, u, é uniforme. Assumido, por hipótese, que η<<H essa equação pode ser linearizada desprezando a aceleração convectiva, resultando em:

41 IV CASO UNIDIMENSIONAL
Considerando que o problema é unidimensioanl, vamos utilizar a correspondente equação da continuidade, para tornar o sistema hidrodinamicamente fechado: em que A = B h = B (H+η) é a área da seção transversal (seção uniforme).

42 IV CASO UNIDIMENSIONAL
Substituindo essa expressão na equação da quantidade de movimento: Derivando em relação a x e t, temos:

43 IV CASO UNIDIMENSIONAL
Se η<<H a equação se reduz a: Equações para o caso unidimensional: Equação da continuidae Equação da quantidade de movimento

44 IV CASO UNIDIMENSIONAL
As equações constituem um sistema de equações diferenciais parciais e duas incógnitas. Para determinar a solução vamos derivar as equação em relação a x e t Igualando as derivadas mistas Derivada em relação a t Derivada em relação a x

45 IV CASO UNIDIMENSIONAL
Analogamente em função de u, obtemos as seguintes equações: Equações clássicas de uma onda progressiva (perfil da onda que se movimenta horizontalmente) no canal de seção transversal retangular uniforme com velocidade de propagação de fase (celeridade) c0 dada por:

46 IV CASO UNIDIMENSIONAL
Uma possível solução das equações do escoamento unidimensional é uma função harmônica: k = 2π/λ e ω = 2π/T. 0 ≤ Φ ≤ 2π. Considere x = 0 a boca do estuário. Se, por exemplo, a elevação da superfície livre na boca do estuário (x=0) no instante t=0 for η(0,0)=η0, então, cos(Φ)=1 e Φ=0.

47 IV CASO UNIDIMENSIONAL
η(0,t), u(0,t) t η0, -U0 S(t) t

48 IV CASO UNIDIMENSIONAL
A solução para a velocidade é análoga à elevação da superfície da água: Nesta solução U0 é a amplitude da velocidade que pode ser determinada derivando as duas soluções. Com rio afluente

49 EXERCÍCIO Determine a elevação do nível da água e a velocidade a 1km da boca de um estuário de seção retangular e uniforme, para uma maré de enchente 2h depois da baixa-mar. Dados: amplitude de maré 2m, maré semi-diurna (T=12,5 horas), comprimento da onda de 10 km, maré maxima 1,35 m (IBGE), despreze as vazões afluentes. z,w Qf (rio) y,v x = 0 x,u x = L B

50 TRABALHO DA DISCIPLINA
Desenvolver as equações do escoamento para o caso unidimensional considerando agora a influência do atrito interno e dos contornos no escoamento.