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3.9.6: O Campo de Radiação em ET Em ET, as expressões da seção anterior simplificadas. P. Ex., a Intensidade Específica é isotrópica,, e as expressões.

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1 3.9.6: O Campo de Radiação em ET Em ET, as expressões da seção anterior simplificadas. P. Ex., a Intensidade Específica é isotrópica,, e as expressões abaixo para,, e : (3.63), (3.64), (3.65), (3.66)

2 »» Essas expressões nos permitem relembrar o passado: (3.47) e de (3.44), conclui-se que: (3.67). FUNÇÃO DE PLANCK

3 3.9.7: Desvios do ET: »» ET excelente aproximação em muitas situações no interior das estrelas; Sabemos porém que, estritamente, essa hipótese NÃO É CORRETA, já que existe UM FLUXO RADIAL DE ENERGIA, em desacordo com (3.64) : Uma aproximação mais realística do interior estelar: o campo de radiação pode ser expandido em série de Fourier : (3.68), sendo a componente isotrópica e a anisotropia radial.

4 »» Apliquemos nessa equação as grandezas que definem o campo de radiação: Com a Intensidade Média : (3.53), (3.69), isto é, J = J ( I 0 ) ET. isotrópica Com o Fluxo, (3.56), (3.70) isto é, F = F ( I 1 ) LÓGICO : componente anisotrópica

5 Para a Densidade de Energia : (3.57) e conclui-se que: (3.71), ET ; Finalmente, para a Pressão de Radiação : (3.61), e de, (3.72), o que também ET

6 3.9.8: A Pressão Total no Interior de uma : Ela será a resultante das contribuições de todos os componentes: (3.72) elétrons núcleos JÁ SABEMOS ESCREVER OS TERMOS ACIMA!! »» Balanço entre P r e P gás : e ; Igualando as duas expressões, obtém-se a região limite para P : fótons

7 Limite entre predominâncias de P r e P gás : ( em g/cm 3 e T em K). Isso pode ser visto na Fig. 3.6 (Maciels): P r domina P gás domina não DG DG não-relativístico relativístico cristalização


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